EQUAÇÃO QUÂNTICA DE ONDAS DE GRACELI

MECÃNICA GRACELI GERAL - QUÃNTICA TENSORIAL DIMENSIONAL RELATIVISTA DE CAMPOS.

$equação Graceli dimensional relativista tensorial quântica de campos$

$\psi ^{*}$

$[$ $\psi ^{*}$ $\psi ^{*}$ $G_{\mu \nu }\$ $T_{\mu \nu }$ G $T^{\nu }{}_{\alpha }$ $-i\hbar {\frac {\partial }{\partial x_{n}}}$ $.$ = $\left|\psi ({\vec {r}},t)\right\rangle$ /

$G_{\mu \nu }\$ $T_{\mu \nu }$ G $T^{\nu }{}_{\alpha }$

$\psi ^{*}$

//////

[

$\psi ^{*}$

$TeoriaInteraçãomediadorMagnitude relativaComportamentoFaixaCromodinâmicaForça nuclear forteGlúon10411/r71,4 × 10-15 mEletrodinâmicaForça eletromagnéticaFóton10391/r2infinitoFlavordinâmicaForça nuclear fracaBósons W e Z10291/r5 até 1/r710-18 mGeometrodinâmicaForça gravitacionalgráviton101/r2infinito$

Teoria	Interação	mediador	Magnitude relativa	Comportamento	Faixa
Cromodinâmica	Força nuclear forte	Glúon	1041	1/r7	1,4 × 10-15 m
Eletrodinâmica	Força eletromagnética	Fóton	1039	1/r2	infinito
Flavordinâmica	Força nuclear fraca	Bósons W e Z	1029	1/r5 até 1/r7	10-18 m
Geometrodinâmica	Força gravitacional	gráviton	10	1/r2	infinito

$G* = OPERADOR DE DIMENSÕES DE GRACELI.$

DIMENSÕES DE GRACELI SÃO TODA FORMA DE TENSORES, ESTRUTURAS, ENERGIAS, ACOPLAMENTOS, , INTERAÇÕES E CAMPOS, DISTRIBUIÇÕES ELETRÔNICAS, ESTADOS FÍSICOS, ESTADOS QUÂNTICOS, ESTADOS FÍSICOS DE ENERGIAS DE GRACELI, E OUTROS.

/ $\psi ^{*}$ [ $\psi ^{*}$ ${\boldsymbol {\mu }}$ ] $\lambda$ ω ${\mathcal {T}}$ , $\sigma$ , $\psi$ $F^{\mu \nu }$ $T^{\mu \nu }$ $P^{\mu }\!$ $-i\hbar {\frac {\partial }{\partial x_{n}}}$ $.$ = $G*$ $\left|\psi ({\vec {r}},t)\right\rangle$

EQUAÇÕES QUÃNTICAS DE ONDAS DE GRACELI. E INTERAÇÕES DE CAMPOS.

1 ] $\psi ^{*}$ [ $\psi ^{*}$ ${\boldsymbol {\mu }}$ ] $\lambda$ ω ${\mathcal {T}}$ , $\sigma$ , $\psi$ $F^{\mu \nu }$ $T^{\mu \nu }$ $P^{\mu }\!$ $-i\hbar {\frac {\partial }{\partial x_{n}}}$ $.$ = $G*$ $\left|\psi ({\vec {r}},t)\right\rangle$

2] $\psi ^{*}$ [ $\psi ^{*}$ ] $\lambda$ ${\mathcal {T}}$ , , $\psi$ $-i\hbar {\frac {\partial }{\partial x_{n}}}$ $.$ = $G*$ $\left|\psi ({\vec {r}},t)\right\rangle$ .

3] $\psi ^{*}$ [ $\psi ^{*}$ $\left(\alpha _{0}mc^{2}+\sum _{{j=1}}^{3}\alpha _{j}p_{j}\,c\right)\psi ({\mathbf {x}},t)=i\hbar {\frac {\partial \psi }{\partial t}}({\mathbf {x}},t)$ , $]$ $\lambda$ , , $\psi$ $-i\hbar {\frac {\partial }{\partial x_{n}}}$ $.$ = $G*$ $\left|\psi ({\vec {r}},t)\right\rangle$

$\psi ^{*}$ [ $-{\frac {\hbar ^{2}}{2m}}{{\nabla }^{2}}\psi \left({\vec {r}}\right)+V\left({\vec {r}}\right)\psi \left({\vec {r}}\right)=E\psi \left({\vec {r}}\right)$ ] [ $\psi ^{*}$ ] $\lambda$ ${\mathcal {T}}$ , , $\psi$ $-i\hbar {\frac {\partial }{\partial x_{n}}}$ $.$ = $G*$ $\left|\psi ({\vec {r}},t)\right\rangle$ .

$\psi ^{*}$ $E_{m}=E_{c}+V$ ] [ $\psi ^{*}$ ] $\lambda$ ${\mathcal {T}}$ , , $\psi$ $-i\hbar {\frac {\partial }{\partial x_{n}}}$ $.$ = $G*$ $\left|\psi ({\vec {r}},t)\right\rangle$ .

$\psi ^{*}$ $\quad {\frac {d^{2}\psi }{dx^{2}}}+\left({\frac {2\pi }{\lambda }}\right)^{2}\psi =0$ ] [ $\psi ^{*}$ ] $\lambda$ ${\mathcal {T}}$ , , $\psi$ $-i\hbar {\frac {\partial }{\partial x_{n}}}$ $.$ = $G*$ $\left|\psi ({\vec {r}},t)\right\rangle$ .

$\psi ^{*}$ : $\lambda ={\frac {h}{p}}$ $\psi ^{*}$ [ $\psi ^{*}$ ] $\lambda$ ${\mathcal {T}}$ , , $\psi$ $-i\hbar {\frac {\partial }{\partial x_{n}}}$ $.$

$\psi ^{*}$ : $V\left(x\right)={\frac {1}{2}}kx^{2}$ $]$ $\psi ^{*}$ [ $\psi ^{*}$ ] $\lambda$ ${\mathcal {T}}$ , , $\psi$ $-i\hbar {\frac {\partial }{\partial x_{n}}}$ $.$

$\psi ^{*}$ [ $V\left(x\right)={\frac {1}{2}}m\omega ^{2}x^{2}$ $]$ $\psi ^{*}$ [ $\psi ^{*}$ ] $\lambda$ ${\mathcal {T}}$ , , $\psi$ $-i\hbar {\frac {\partial }{\partial x_{n}}}$ $.$

$\psi ^{*}$ $H_{n}(x)=(-1)^{n}e^{x^{2}}{\frac {d^{n}}{dx^{n}}}\left(e^{-x^{2}}\right)$ $]$ $\psi ^{*}$ [ $\psi ^{*}$ ] $\lambda$ ${\mathcal {T}}$ , , $\psi$ $-i\hbar {\frac {\partial }{\partial x_{n}}}$ $.$

$\psi ^{*}$ $E_{n}=\hbar \omega \left(n+{1 \over 2}\right).$ $]$ $\psi ^{*}$ [ $\psi ^{*}$ ] $\lambda$ ${\mathcal {T}}$ , , $\psi$ $-i\hbar {\frac {\partial }{\partial x_{n}}}$ $.$

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